Zentralblatt der Bauverwaltung:

Bibliographic data

Periodical

Other:: Preussen / Ministerium der Öffentlichen Arbeiten

Title:: Zentralblatt der Bauverwaltung : Nachrichten d. Reichs- u. Staatsbehörden / hrsg. im Preußischen Finanzministerium

Other titles:: Centralblatt der Bauverwaltung; Zentralblatt für Bauverwaltung

Publication:: Berlin: Ernst 1931

Digitization:: Berlin: Zentral- und Landesbibliothek Berlin, 2008

Dates of Publication:: 1.1881 - 51.1931(8.Apr.)

ZDB-ID:: 2406062-8

Succeeding Title:: Zentralblatt der Bauverwaltung vereinigt mit Zeitschrift für Bauwesen

Berlin:: B 350 Bildende Kunst: Zeitschriften. Bibliographien. Nachschlagewerke

DDC Group:: 720 Architektur

Collection:: Theatre,Film,Music,Visual Arts; Berlin Locations,Architecture,Urban Development,Housing

Copyright:: Public Domain

Accessibility:: Free Access

Volume

Publication:: 1923

Language:: German

Digitization:: Berlin: Zentral- und Landesbibiothek Berlin, 2008

Berlin:: B 350 Bildende Kunst: Zeitschriften. Bibliographien. Nachschlagewerke

DDC Group:: 720 Architektur

URN:: urn:nbn:de:kobv:109-1-14194619

Location:: Zentral- und Landesbibliothek Berlin

Copyright:: Public Domain

Accessibility:: Free Access

Collection:: Theatre,Film,Music,Visual Arts; Berlin Newspapers and Journals

Issue

Title:: Nr. 9/10

Zentralblatt der Bauverwaltung MIT NACHRICHTEN DER REICHS- UND STAATSBEHOERDEN ♦ HERAUSGEGEBEN IM PREUSS. FINANZMINISTERIUM WÖCHENTLICH EINE DOPPELNUMMER Bezugspreis monatlich 400 M. für Deutschland, Ausland Valutazuschlag. Einzelne Hefte 150 M. und Porto gegen Voreinsendung oder Nachnahme des Betrages. Bestellungen durch alle Postanstalten, Buchhandlungen und den Verlag. Verlag: Guido Hackebeil Akt.-Ges. Berlin S 14, Stallschreiberstr. 34-35 Fernspr.: Dönhoff 3354/57. Postscheckkonto: Berlin 118 855 (Guido Hackebeil). Anzeigenpreise; Für den allgemein. Teil 50 M. für die 50 mm breite mm-Höhe, für Kleine Anzeigen (Stellen usw.) 30 M. für die 35 mm breite mm-Höhe. Wieder holungen mit Rabatt Alle Zuschriften darüber an den Verlag. NUMMER 9/10 43. JAHRGANG BERLIN, DEN 31. JANUAR 1923 SCHRIFTLEITER: RICHARD BERGIUS und Dr.-Ing. NONN, BERLIN W 66, WILHELMSTRASSE 89 INHALT: Eine neue Vertikalgeschwindigkeitskurve in strömenden Wasser. — Künstlerische Lehren aus dem W-ederaufbau in Ostpreußen. — Die Entwicklung der japanischen Eisenbahnen vor und nach der Verstaatlichung. — Vernaschtes. Löhne und Preise. — Amtliche Mitteilungen. (Alle Rechte Vorbehalten.) Eine neue Vertikalgeschwindigkeitskurve in strömendem Wasser. Von Prof. Ing. Michael WeUkanoff in Moskau, * Alle bisher bekannten Formeln für die Geschwindigkeitsverteilung in der Lotrechten beruhen auf bloßer Betrachtung der Ergebnisse unserer Messungen in Flüssen und künstlichen Wasserläufen, ohne den wirklichen physikalischen Charakter der Strömung zu berück sichtigen. Und das ist desto unvermeidlicher, je weniger wir diesen Charakter kennen. Das sogenannte „Turbulenzproblem“ ist — trotz vieler Forschungen der Physiker und Hydrauliker — noch im größ ten Teile unklar. Alles, was wir davon wissen, führt zu folgenden Sätzen: 1. Die Geschwindigkeit am Boden, gleich null bei der Laminarströmung, hat bei der Turbulenzströmung eine endliche Größe, die mit der mittleren Geschwindigkeit zunimmt; 2. außer der vorwärts gerichteten, findet auch eine Rotationsbewegung statt, die eine Vertikalkomponente in jedem Punkte der Strömung zur Folge hat; diese Vertikalkomponente ist mit der Wirbelbildung verbunden und hat ihr Maximum nahe dem Boden und ihr Minimum nahe der Oberfläche; 3. die Flüssigkeitsschichten vermischen sich (so daß die Temperaturschwankungen an der Oberfläche durch die ganze Tiefe des Flusses ziemlich rasch durchdringen). Diese Eigenschaften der turbulenten Bewegung scheinen mir für die weitere Untersuchung grundsätzlich zu sein. Betrachten wir ein Wasserteilchen, das vom Schnitte I bis zum Schnitte II des gleichförmigen zweidimensionalen Stromes einer zickzackförmigen Bahn folgt. Ist die Höhe des Teilchens im ersten Schnitte y z im zweiten y n mit bezüglichen Geschwindigkeiten Vi und Vii, so gibt uns der Energiesatz: Vii*-Vi* = 2(gLi-4 wo L die Streckenlänge, i das Gefälle, g die Beschleunigung der Schwerkraft und / die Summe der Reibungsverluste für die Massen einheit sind. Für die Laminarströmung werden die beiden Seiten der Gleichung offenbar gleich null sein, weil die Bahn des Teil chens dann eine, dem Boden parallele Gerade vorstellen wird- Für die turbulente Bewegung wird nach dem Vermischungssatze (3) die rechte Seite auch gleich null sein; für jede beliebige Größe kann auch y ri beliebige Werte von 0 bis H mit gleicher Wahrscheinlich keit annehmen; aber [gLi — X] ist von y ganz unabhängig, und soll für alle yj und y u eine Constante sein; diese Constante kann weder positiv noch negativ sein — sonst würden wir für yj > y n und für y t < y n verschiedene Werte bekommen; somit ist diese Con stante gleich null. Aber die Größen Vi und Vn sind jetzt offenbar nicht die Kom ponenten, sondern die Geschwindigkeiten selbst, d. h. V = 1“^ Das führt uns zu: u 2 -f- v 2 = const. Nach dem Satze (2) können wir die Querkomponente v als ein Pro- '1 du ’ dukt der Winkelgeschwindigkeit 2ß betrachten. Dann wird: 2 dy und einer gewissen Länge U 2 + P* = const. Integrieren wir diese Gleichung mit der Annahme — was ungefähr richtig ist —, daß Umax auf der Oberfläche liegt, so kommen wir zu; u — Uh * cos oder mit der Bezeichnung: H H ß ZU; I uo^ t — 0 arcos — ß Wh/ u * uh • cos | Y — X. (1) (2) Die Integration nach y, von y = o bis y — H, gibt uns die mittlere Geschwindigkeit: sin r ,ov um = uh - (3) r Die Gleichungen (2) und (3) habe ich nach der Methode der kleinsten Quadrate für mehr als hundert Vertikalmessungen geprüft und sehr gute Resultate bekommen. , Für die Praxis ist die Bestimmung von uo und uh fast unmög lich, und jedenfalls unsicher. Deshalb berechne ich die Parameter uh und y der Gleichungen mit Hilfe von zwei anderen Größen, nämlich uo,2.h und uo,s.h; dazu gebrauche ich die Gleichungen, die aus (2) folgen: u 0 , 3 . h = uh - cos , und u tf>2 . h = uh - cos —. Meine Methode gibt also die Möglichkeit, mit nur zwei gemessenen Geschwindigkeiten die mittlere Geschwindigkeit wie auch die ganze Kurve zu bekommen. Einige Hunderte von Vertikalmessungen, be arbeitet nach der gewöhnlichen Methode mit planimetrisch gefundenen mittleren Geschwindigkeiten, habe ich nach meiner Methode, nur zwei Geschwindigkeiten u 0 ,2.h und u 0)8 . H in Betracht ziehend, geprüft und fast nie eine Abweichung von mehr als 2 % bekommen. Um die praktische Anwendung meiner Formel zu erleichtern, habe Um, j ich für verschiedene r-Werte die bezüglichen Quotienten Um und u 094 u 0>J ausgerechnet und in folgender Tabelle zusammengestellt. r U(),2 . U(),g Um U,„ s r Uo,* : u„, 8 Um : u<„5 30 9 .... 0,918 0,960 56 0 .... 0,723 0,865 32 0 .... 0,907 0,955 58 0 .... 0,704 0,855 34 0 .... 0,896 0,949 60 0 .... 0,684 0,845 36 0 .... 0,883 0,943 62 0 .... 0,664 0,835 38 0 .... 0,870 0,936 64 0 .... 0,642 0,825 40 0 .... 0,856 0,930 66 0 .... 0,621 0,814 42 0 .... 0,842 0,923 68 • ... 0,599 0,804 44 0 .... 0,827 0,915 70 0 ... . 0,576 0,793 46 V . , . 0,811 0,908 72 0 ... . 0,553 0,781 48°.... 0,795 0,900 74° .. 0,530 0,770 50 0 .... 0,778 0,891 76 0 .... 0,506 0,758 52 0 .... 0,760 0,883 78 0 ... . 0,481 0,746 54 •.... 0,742 0,874 80 0 .... 0,456 0,734 Für die Praxis ist das Vorstehende vielfach geprüft und leicht anwendbar. Aber theoretisch ist es nicht der Schluß, sondern nur der Anfang für die Forschungen, die als Ziel die Lösung des Turbu lenzproblems haben. Solange wir die Natur des Parameters y als eine Funktion der unabhängigen Variabein nicht feststellen, haben wir nur Interpolationsformeln, um nach zwei gemessenen Ge schwindigkeiten alle anderen zu berechnen. Am Schlüsse dieses kurzen Umrisses will ich einige Erwägungen darstellen, die den weiteren Forschungen eine Richtung geben können. Die Gleichungen (1), (2) und (3) geben uns die Beziehungen zwischen allen Horizontalkomponenten der Geschwindigkeiten als Funktionen der y. Dasselbe wird man auch für die Querkomponenten bekommen. v = ± UH • sin | r |l — (4) vo -= ± uh . sin y == =fc Um y (5) v m “ dt um ■ tangZ- (6)

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